Свободные колебания в динамических системах Линейные параметрические цепи Параметрический генератор(параметрон) Параметрические умножение и деление частоты Метод фазовой плоскости

Курс лекций по физике Колебания и волны

Принцип Гюйгенса можно сформулировать следующим образом: Каждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является в свою очередь центром вторичных волн; поверхность, огибающая в некоторый момент времени эти вторичные волны, указывает положение к этому моменту фронта действительно распространяющейся волны.

Параметрические умножение и деление частоты.

В случае, когда частоты становятся порядка 1 Ггц, то транзисторы перестают работать и проблема умножения частоты на СВЧ диапазоне сильно усложняется. Хотя в СВЧ диапазоне транзисторы не работают, но диоды продолжают работают, Тогда включая диод между двумя резонаторами можно получить умножение частоты и причем коэффициент передачи будет , где n номер гармоники.

В диапазоне, меньше чем СВЧ умножение частот осуществляется с использованием обычного резонансного усилителя, работающего в нелинейной области ВАХ транзистора. При этом можно получать умножение до 10 раз. С помощью параметрических систем можно осуществить умножение и деление частот с высоким коэффициентом деления (имеется в виду высоким kp=1)

§2.3.Энергетическое рассмотрение 2-х контурного параметрического усилителя регенеративного типа. Определение критического коэффициента модуляции, вносимого сопротивления и коэффициента передачи на резонансной частоте.

 ω1=ωс ω2=ωн-ω1

  ; т.к.  

- считается заданным

Первый контур имеет комплексное сопротивление Z1(ω) , а второй Z2(ω).

Будем считать, что

Тогда

 


Последняя составляющая приведет к появлению напряжения на втором контуре, т.к. у него ω2 – резонансная частота.

  где

За счет резонансных свойств, возникло напряжение U2 на сопротивлении второго контура, которое будет приложено к переменной емкости и Z1(ω), но и поэтому  пренебрегаем по сравнению с

 Z1(ω2) Z2(ω2) U2

 


Вводим настоящий ток, протекающий через емкость. В нашей системе отсчета он равен

На частоте ω1 мы выделяем слагаемые с частотой ω1, их остается 2. Рассмотрим

 

 L1 C0

 

 

  

На резонансной частоте ω1 у нас в Z1(ω1) присутствует только активное сопротивление, причем теперь мы можем сказать чему равна резонансная частота первого контура , а проводимость

При m=mкр

Для параллельного контура

 

Отметим важную особенность: усилительные свойства 2х контурных параметрических усилителей в отличие от одноконтурных не зависят от сдвигов фаз между сигналом и накачкой.

Теорема Менли-Роу. Эта теорема играет фундаментальную роль в радиофизике и радиотехнике и позволяет, оценит энергетические возможности нелинейных и параметрических систем.

Некоторые приближенные методы исследования процессов в. параметрических системах Метод «замороженного» параметра.

Метод последовательных приближений

Метод ВКБ (Вентцеля-Крамерса-Бриллюэна) (второй вариант). Метод, предназначен для нахождения приближенных решений уравнений вида: - уравнение Хилла, причем на функцию F(t) накладывается ряд ограничений.

Однако, несмотря на достижения волновой теории света в объяснении различных явлений, выявились и ее затруднения. Это, в частности, затруднения, связанные с особенностями излучения и поглощения света веществом. В этих процессах свет ведет себя как поток частиц, поскольку испускание и поглощение света происходит порциями. Аналогично, распределение энергии по длинам волн в излучении абсолютно черного тело также предполагает дискретность электромагнитного излучения. Дискретность чужда волновой теории, в которой все непрерывно.
Анализ колебаний в нелинейных цепях