Сопротивление материалов Расчет на прочность Формула Мора Устойчивость упругих систем Задача Эйлера об устойчивости сжатого стержня Колебаниями упругих систем Продольные колебания стержня Главные деформации и сдвиги

 Интегрирование дифференциального уравнения изогнутой оси балки методом начальных параметров А. Н. Крылова

 Рассмотрим балку, нагруженную силами и моментами  

(рис. 6.7). Силы Р, q считаем положительными, если они направлены в положительном направлении координатной оси у, т.е. вниз. Момент  считаем положительным, если он вращает сечение балки против часовой стрелки, когда мы смотрим на него с конца положительной оси х, ортогональной к плоскости yz. В этом случае прогибы любой точки оси стержня с координатой z направлены вниз по оси у.

 Рис. 6.7

 Балку по длине можно разбить на несколько участков, на которых аналитические выражения изгибающих моментов  будут различны.

Границей этих участков являются те сечения, над которыми к балке приложены сосредоточенные силы Р, момент m либо меняется характер нагружения так, как в сечении  с которого начинается действие

распределенной нагрузки .

 Интегрируем дважды дифференциальное уравнение изогнутой оси балки (6.9):

 

 В результате получаем:

  (6.20)

где - прогиб и угол поворота сечения в начале координат при z = 0, называемые начальными параметрами задачи по определению перемещений. Вычислим в (6.20) интеграл:

 

при одновременном действиисчитая жесткость  при изгибе постоянной величиной. Для этого найдем аналитические выражения момента  для двух сечений от каждого внешнего силового воздействия. Пусть первое сечение z лежит левее рассматриваемой внешней силы или момента, а второе - правее. Тогда получаем (см. рис. 6.7):

 

 

 Полагая последовательно при почленном интегрировании dz =

= d(z – a) = d(z – b) = d(z – c), получаем:

 

 Интегрируя полученное выражение еще раз, найдем:

 

 Подставляя полученные выражения интегралов в (6.20), получим формулы:

  (6.21)

  (6.22)

называемые универсальными для угла поворота сечения и прогиба точки оси балки.

 Если распределенная нагрузка  не является постоянной, то ее можно разложить в ряд Тейлора в окрестности значения:

 

где- факториал числа n.

 В этом случае после интегрирования (6.20) получаем:

 (6.23)

 При наличии в балке внутреннего шарнира К в сечении  первая производная от прогиба v по z претерпевает в этом случае скачок на величину  (рис. 6.8) так, что:

  (6.24)

 

 Рис. 6.8

Интегрируя, получаем: (6.25

 Обобщенные силы m, Р, q в (6.23), (6.25) повторяются столько раз, сколько они рассматриваются в рассматриваемой задаче. Если распределенная нагрузка не доходит до рассматриваемого сечения с координатой z, то ее следует продолжить до этого сечения и добавить точно такую же, но противоположного знака (см. рис. 6.7).

Изгиб статически неопределимых балок Статически неопределимые однопролетные балки и многопролетные балки. Лишние неизвестные. Степень статической неопределимости. Основная система. Уравнения перемещений для определения лишних неизвестных. Понятие об особенностях расчета неразрезных балок. Определение несущей способности статически неопределимых балок.
Прочность и разрушение материалов и конструкций